Введите слово или словосочетание на любом языке 👆
Язык:
Перевод и анализ слов искусственным интеллектом ChatGPT
На этой странице Вы можете получить подробный анализ слова или словосочетания, произведенный с помощью лучшей на сегодняшний день технологии искусственного интеллекта:
- как употребляется слово
- частота употребления
- используется оно чаще в устной или письменной речи
- варианты перевода слова
- примеры употребления (несколько фраз с переводом)
- этимология
Что (кто) такое Намагниченность остаточная - определение
Намагниченность остаточная; Остаточная магнитная индукция
![коэрцитивную силу]]''.](https://commons.wikimedia.org/wiki/Special:FilePath/B-H loop.png?width=200 "коэрцитивную силу]]''.")
Найдено результатов: 30
Намагниченность остаточная
намагниченность Jr, которую имеет ферромагнитный материал при напряжённости внешнего поля, равной нулю. Н. о. зависит как от магнитных свойств материала, так и от его магнитной предыстории - характера предыдущих воздействий на него магнитного поля (см. Намагничивание, Гистерезис). Величина Н. о. конкретных ферромагнитных образцов существенно зависит от их формы (сказывается действие размагничивающего фактора (См. Размагничивающий фактор)). Наиболее устойчивой Н. о. обладают высококоэрцитивные ферромагнетики. При нагревании ферромагнетиков до температуры, превышающей Кюри точку (См. Кюри точка), они теряют ферромагнитные свойства, а вместе с тем и Н. о. К уменьшению Н. о. приводят также механические сотрясения и вибрации. Н. о. имеет широкое практическое применение (см. Магнит постоянный, Палеомагнетизм).
НАМАГНИЧЕННОСТЬ ОСТАТОЧНАЯ
намагниченность Мr, которую имеет ферро- или ферримагнитный материал при напряженности внешнего магнитного поля, равной нулю. К уменьшению намагниченности остаточной приводят механические сотрясения (вибрации) и нагрев.
Остаточная намагниченность
Остаточная намагниченность
Оста́точная намагни́ченность — намагниченность M, которой обладает ферромагнитный материал при нулевой напряжённости внешнего магнитного поля H. Стандартное обозначение: M_R (R = ).
Намагничивание
ВЕКТОРНАЯ ФИЗИЧЕСКАЯ ВЕЛИЧИНА
Вектор намагничивания; Вектор намагниченности; Намагничивание
процессы, протекающие в ферромагнетике при действии на него внешним магнитным полем и приводящие к возрастанию намагниченности (См. Намагниченность) ферромагнетика в направлении поля.
В состоянии полного размагничивания ферромагнитный образец состоит из небольших областей (Доменов, объёмом 10-9-10-6 см3, иногда до 10-3 см3), каждая из которых намагничена до насыщения Js, но при этом векторы самопроизвольной намагниченности доменов Js располагаются так, что суммарный магнитный момент образца J = 0.
Н. состоит в переориентации векторов намагниченности доменов в направлении приложенного поля; включает процессы смещения, вращения и парапроцесс.
Процесс смещения в многодоменном ферромагнетике заключается в перемещении границ между доменами; объём доменов, векторы Js которых составляют наименьший угол с направлением напряжённости магнитного поля Н, при этом увеличивается за счёт соседних доменов с энергетически менее выгодной ориентацией Js относительно поля. При своём смещении границы доменов могут менять форму, размеры и собственную энергию. Эти факторы в одних случаях способствуют, в других препятствуют процессу смещения. Обычно задержка смещения (и Н.) происходит при встрече границы с какими-либо неоднородностями структуры ферромагнетика (атомами примесей, дислокациями, микротрещинами и др.). Для возобновления смещения необходимо вновь изменять Н (либо температуру или давление).
Процесс вращения состоит в повороте векторов Js в направлении поля Н. Причиной возможной задержки или ускорения процесса вращения является Магнитная анизотропия ферромагнетика (первоначально векторы Js доменов направлены вдоль осей лёгкого намагничивания, в общем случае не совпадающих с направлением Н). При полном совпадении Js с направлением Н достигается т. н. техническое магнитное насыщение, равное величине Js ферромагнетика при данной температуре.
Парапроцесс заключается в выстраивании вдоль поля элементарных магнитных моментов, которые из-за дезориентирующего действия теплового движения были отклонены от направления Js в доменах. При этом величина намагниченности J ферромагнетика стремится к её значению при абсолютном нуле. Парапроцесс в большинстве случаев даёт очень малый прирост намагниченности, поэтому Н. ферромагнетиков определяется в основном процессами смещения и вращения.
Если Н. ферромагнетика осуществлять при монотонном и медленном возрастании поля из состояния полного размагничивания (J = Н = 0), то полученную зависимость J(H) называют кривой первого (первоначального) Н. (см. Намагничивания кривые). Эту кривую обычно подразделяют на 5 участков (рис. 1). Участок I - область начального, или обратимого, намагничивания, где J = χaH. В этой области протекают главным образом процессы упругого смещения границ доменов (при постоянной начальной магнитной восприимчивости (См. Магнитная восприимчивость) χa). Область Рэлея (II) характеризуется квадратичной зависимостью J от Н (в этой области χ линейно возрастает с Н). В области Рэлея Н. осуществляется благодаря процессам смещения: обратимым, линейно зависящим от Н, и необратимым, квадратично зависящим от Н (см. Рэлея закон намагничивания). Область наибольших проницаемостей (III) характеризуется быстрым ростом J, связанным с необратимым смещением междоменных границ. Н. на этом участке происходит скачками (см. Баркгаузена эффект). В области приближения к насыщению (IV) основную роль играют процессы вращения. Участок V - область парапроцесса. Если после достижения состояния магнитного насыщения Js (в поле Hs) начать уменьшать Н, то будет уменьшаться и J, но по кривой, лежащей выше кривой первого намагничивания (явление магнитного Гистерезиса). Гистерезисные явления сказываются и при Н. - они затрудняют рост J с увеличением поля, при их устранении значение J уже в слабых полях приближается к Js, отличаясь от неё на величину, обусловленную процессами вращения (рис. 2). Вклад процессов смещения и вращения в результирующую намагниченность ферромагнитного образца на различных участках кривой намагничивания зависит от его магнитной текстуры, наличия дефектов кристаллической решётки, формы образца и других факторов. Существенное влияние формы образца на ход кривой Н. (рис. 3) обусловлено действием размагничивающего фактора (См. Размагничивающий фактор).
Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Киренский Л. В., Магнетизм, 2 изд., М., 1967; Кифер И. И. и Пантюшин В. С., Испытания ферромагнитных материалов, М. - Л., 1955.
Рис. 1. а - кривая первого намагничивания: I - область обратимого намагничивания, II - область Рэлея, III - область наибольших проницаемостей, IV - область приближения к насыщению, V - область парапроцесса; б - схематическое изображение процессов намагничивания в многодоменном ферромагнетике.
Рис. 2. Безгистерезисная кривая намагничивания: теоретическая (1) и экспериментальная (2). Для сравнения приведена кривая первого намагничивания (3). Наклон экспериментальной безгистерезисной кривой обусловлен неоднородностями материала (пустотами, трещинами и т. п.), на которых образуются внутренние размагничивающие поля.
Рис. 3. Кривые намагничивания ферромагнитных образцов различной длины и формы: 1 - тороид; 2 - длинный тонкий образец; 3 - короткий толстый образец; Нразм - внутреннее размагничивающее поле, зависящее от формы образца.
намагниченность
ВЕКТОРНАЯ ФИЗИЧЕСКАЯ ВЕЛИЧИНА
Вектор намагничивания; Вектор намагниченности; Намагничивание
ж.
Состояние тела, подвергшегося намагничиванию; величина, характеризующая такое состояние тела.
Состояние тела, подвергшегося намагничиванию; величина, характеризующая такое состояние тела.
намагничивание
ВЕКТОРНАЯ ФИЗИЧЕСКАЯ ВЕЛИЧИНА
Вектор намагничивания; Вектор намагниченности; Намагничивание
ср.
1) Процесс действия по знач. глаг.: намагничивать, намагничиваться.
2) Состояние по знач. глаг.: намагничивать, намагничиваться.
1) Процесс действия по знач. глаг.: намагничивать, намагничиваться.
2) Состояние по знач. глаг.: намагничивать, намагничиваться.
НАМАГНИЧЕННОСТЬ
ВЕКТОРНАЯ ФИЗИЧЕСКАЯ ВЕЛИЧИНА
Вектор намагничивания; Вектор намагниченности; Намагничивание
(обозначается обычно М или J) , отношение магнитного момента тела к его объему.
НАМАГНИЧИВАНИЕ
ВЕКТОРНАЯ ФИЗИЧЕСКАЯ ВЕЛИЧИНА
Вектор намагничивания; Вектор намагниченности; Намагничивание
возрастание намагниченности М магнетика при увеличении напряженности Н внешнего магнитного поля. В ферромагнетиках намагничивание происходит сначала за счет увеличения объема доменов с наиболее близкой к Н ориентацией спонтанной намагниченности Мs (процесс происходит неравномерно, скачками, так что кривая намагничивания имеет ступенчатый характер - т. н. Баркгаузена эффект), затем за счет поворота векторов Мs в направлении поля; заканчивает намагничивание парапроцесс. Намагничивание ферримагнетиков состоит в ориентации разности векторов намагниченности магнитных подрешеток сначала по полю, затем поперек поля (опрокидывание подрешеток) и, наконец, в переориентации всех атомных магнитных моментов вдоль поля (схлопывание подрешеток).
Намагниченность
ВЕКТОРНАЯ ФИЗИЧЕСКАЯ ВЕЛИЧИНА
Вектор намагничивания; Вектор намагниченности; Намагничивание
характеристика магнитного состояния макроскопического физического тела; в случае однородно намагниченного тела Н. определяется как Магнитный момент J единицы объёма тела: J = M/V, где М - магнитный момент тела, V - его объём. В случае неоднородно намагниченного тела Н. определяется для каждой точки тела (точнее, для каждого физически малого объёма dV): J = dM/dV, где dM - магнитный момент объёма dV. Единица Н. в Международной системе единиц (См. Международная система единиц) - Ампер на Метр (1 а/м - Н., при которой 1 м3 вещества обладает магнитным моментом 1 а․м2), в СГС системе единиц - эрг/(гс․см3); 1 эрг/(гс․см3) = 103 а/м.
Н. тел зависит от внешнего магнитного поля и температуры (см. Парамагнетизм, Ферромагнетизм). У ферромагнетиков зависимость J от напряжённости внешнего поля Н выражается кривой намагничивания (см. Намагничивания кривые, Гистерезис). В изотропных веществах направление J совпадает с направлением Н, в анизотропных (см. Магнитная анизотропия) направления J и Н в общем случае различны.
Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Киренский Л. В. Магнетизм, 2 изд., М., 1967.
Википедия
Остаточная намагниченность
Оста́точная намагни́ченность — намагниченность , которой обладает ферромагнитный материал при нулевой напряжённости внешнего магнитного поля . Стандартное обозначение: (R = англ. remanent).
Зависит от предыстории изменения поля и достигает наибольшей величины после намагничивания образца до насыщения в сильных полях и затем снятия поля. Иногда под остаточной намагниченностью понимается только эта максимальная величина.
В технике считается, что намагниченность — синоним для остаточной магнитной индукции (в системе СИ они отличаются на магнитную постоянную: ), поэтому нередко остаточная намагниченность обозначается как (см. рисунок).
Величина остаточной намагниченности определяется точкой пересечения петли гистерезиса с осью магнитной индукции ферромагнетика.
Остаточная намагниченность используется:
- в геологии (палеомагнитное датирование),
- в технике магнитной записи аналоговых и цифровых сигналов,
- в вычислительной технике (хранение и восстановление данных, см. остаточная информация),
- в физике (магнетизм).
Значение остаточной намагниченности — один из важнейших параметров, характеризующих постоянные магниты. К примеру, неодимовый магнит имеет остаточную намагниченность примерно 1,3 тесла.
